传输现象：流体动力过程、传热过程及传质过程的统称，也称为传递理论或速率过程。
化学反应的限制性环节：在反应物向反应面的运动，反应区域化学反应，化学产物的排出三步骤中速率最慢的一步将限制化学反应的速率
冶传的研究对象是气体液体固体

第一章

流体：在剪切应力的作用下会发生连续的变形的物质。
流体具有性质：
可流动性：流体在任意小的切应力作用下都会发生明显的变形，区别于固体
可压缩性：在压力的作用下，流体的体积会发生明显的变化
不可压缩性流体（液体）：在相当大的压力下，流体几乎不改变其原有的体积。
粘性：流体在相对运动时表现出的抵抗剪切变形的能力
压缩系数： 1/Pa当流体温度保持不变时，每增加单位压强流体体积的相对变化量

连续介质模型：把流体视为由大量的宏观上的微小单元无间隙的布满的模型
连续介质模型的好处：流体的速度、压强、温度、密度、浓度等属性都可看做时间和空间的连续函数，从而可以利用数学上连续函数的方法来定量描述。
临界体积：宏观上无限小而微观上足够大。由流体在该处的密度就可知道其质量，另外，还可确定其它的物理量（平均）值，如压力、速度、温度等
流场：用连续介质模型描述的流体
))

气体的密度：
液体的相对密度：指该液体的密度与一个大气压下4℃水的密度之比
气体的相对密度：指该气体的密度与一个大气压下0℃的空气或氢气的密度之比
流体的比容：定义：单位质量流体所占有的体积， m3/kg，即密度的倒数
流体的重度：

理想气体状态方程：

体积压缩系数：
是指在温度不变时，压力每增加一个单位时流体体积V的相对变化率
体积弹性模数（体积压缩系数倒数）：

体积膨胀系数：指当压力保持不变，温度升高1K时流体体积的相对增加量
气体等温时（T1=T2）：

气体等压时（P1=P2）：

盖·吕萨克定律：压力不变时，温度每升高1K，气体体积增加273K时体积的1/273。
在标态下，如果单位质量的气体在0℃时的体积为V0，t℃时其体积为Vt，那么当压强一定时 )

流体的粘性：在做相对运动的两流体层的接触面上，存在一对等值而反向的作用力来阻碍两相邻流体层作相对运动。由黏性产生的作用力称为黏性力或内摩擦力
单位面积上的内摩擦力（牛顿内摩擦定律）: τ=

黏性力产生的物理原因: 分子的不规则运动; 分子间的吸引力
动力粘性系数μ：表征流体抵抗变形的能力，即流体黏性的大小
液体T升高，μ下降；气体T升高，μ升高的原因：在液体中，分子间距小，分子相互作用力较强，当T升高时，分子之间距离增加，引力减小，所以层与层之间的摩擦力减小，粘性下降。气体分子间距比液体大得多，引力很弱，层与层之间的粘性表现为两层流体层间分子的动量交换，来阻止流体层间相对滑动，分子间的引力作用可忽略，当气体T升高时，内能增加，分子运动剧烈，动量交换激烈，所以粘性升高。
运动粘性系数ν：流体的动力黏度与密度的比值，单位 m2/s
牛顿流体：满足牛顿粘性定律的流体含义：1 、当速度梯度为零时，粘性力为零。 2 、粘性力与速度梯度呈线性关系。

第二章

流体平衡微分方程式（欧拉平衡方程式）物理意义：在静止流体中，某点单位质量流体的质量力与静压强的合力相平衡。
等压面：压强相等的各点所组成的面。通过静止流体中的任一点的等压面都垂直于该点处的质量力
水头：单位重量的液体所具有的机械能，包括位置水头、压强水头、流速水头，三者之和为总水头，位置水头与压强水头之和为测压管水头。

流体静力学基本方程：式中z：表示为单位重量流体对某一基准面的位势能。式中p/ρg：表示单位重量流体的压强势能
总势能：位势能和压强势能之和
分界面：两种液体之间形成的面。分界面既是水平面又是等压面
绝对压力：以绝对真空作零压而计算的压力
相对压力：以大气压力为基准算起的压力
当流体的绝对压力小于当地大气压时，相对压力为负值，这种相对压力称为负压，其差值的绝对值称为真空度。

第三章

层流状态：流体质点的运动是有规则，有秩序的
紊流状态：流体质点的运动是杂乱无章的，互相搀杂的
雷诺数：)
由层流转变成湍流时的Re称为临界Re，一般用Recr来表示。雷诺从实验得出Recr≈2300，工程中通常取2000，雷诺数表示流体运动中惯性力与黏性力之比
卡门涡街：水流速度很慢时，出现两个黏附在圆柱体后面的对称的漩涡。当水流速度增大到某一数值后，在圆柱体后面形成两列非对称交错排列、旋转相反的周期性漩涡。
拉格朗日法（质点法）：跟踪每个流体质点的运动全过程，记录它们在运动过程中各物理量及其变化
欧拉法（空间法）：考察空间每一点上流体运动物理量随时间的变化。
质点导数：
或

定常流动：流体在运动过程中，物理量不随时间而变
均匀流动（均匀场）：流体在运动过程中，物理量均不随空间而变
子午面：在直圆管内部，过中轴线做的无数个平面
轴对称流动：处在某一子午面上的流体质点只能在该面内部流动，即它永远不会流到其它子午面上，且不同午面上对应点的流动情况完全相同
迹线：流体质点的运动轨迹称为迹线（质点、迹线是拉格朗日法才有的概念）
流线：流线是速度场的矢量线（在任意时刻 t，它上面每一点处曲线的切向量 dr=dxi+dyj+dzk 都与该点的速度向量υ(x, y,z, t) 相切。）
流线性质：
(1) 对于非定常流场，不同时刻通过同一空间点的流线一般不重合；对于定常流场，任何时刻通过同一空间点的流线都是重合的；
(2) 同一时刻，过空间一点只有一条流线，这是因为该时刻流场中一点处的速度只有一个。换句话说，流线不能相交；
(3) 流线直观地描绘了流场的速度分布，流线的走向反映了流速的方向，流线的密集程度放映了流速的大小。

迹线和流线的区别：迹线和流线都是用来描述流场几何特性的
① 迹线是同一流体质点在不同时刻的位移曲线，与拉格朗日观点相对应
② 而流线是同一时刻、不同流体质点速度向量的包络线，与欧拉观点相对应
③ 在定常流动中，流线与迹线重合。
流管：在流场内取任意封闭曲线l，通过曲线l上每一点连续地作流线，则流线族构成一个管状表面，称为流管。
流束：在流管内取一微小曲面dA，通过dA边界上的每一点作流线，这族流线称为流束。
流量：

第五章

冶金传输原理-13
冶金传输原理-14
冶金传输原理-15

第六章管道中的流动
速度分布

最大速度：

流量分布：

入口段长度：

湍流度：

层流底层速度分布规律：
)，

湍流内部分为：

指数定律：

水力光滑和水力粗糙
当δ>ε时，见右图中a，这时层流底层以外的湍流区完全感受不到管壁粗糙度的影响，流体好像在完全光滑的管子中流动一样。这种情况的管内流动称为“水力光滑”，相应的管道简称“光滑管”。
当δ<ε时，见图中b，即管壁的粗糙凸出部分有一部分或大部分暴露在湍流区中。这时流体流过凸出部分时将引起旋涡，造成新的能量损失，管壁粗糙度将对湍流发生影响。这种情况的管内流动称为“水力粗糙”，相应的管道简称“粗糙管”。
（ε：绝对粗糙度；δ：层流底层厚度）

第七章

边界层理论建立的意义：雷诺数很大时，纳维-斯托克斯方程中的黏性项与惯性项相比是很小的，黏性项的作用可以忽略不汁，因此纳维-斯托克斯方程就简化为理想流体的欧拉方程。在这样的情况下，流体运动的阻力等于零，而这显然违背事实。历史上，这个矛盾被称为达朗贝尔之迷，并一度使人们对理想流体模型莫衷一是。直到提出边界层理论，才解决了这个矛盾。
边界层理论：普朗特认为：当雷诺数很高时，流体摩擦的影响将局限于靠近物体表面的薄层(即边界层)内，同时，边界层内的压力与边界层外理想流动的压力是一样的。边界层理论的意义在于，当采用分析方法处理黏性流动时，可使问题得到简化。
边界层的厚度：边界层厚度δ是主体流动速度99%处到平板表面的距离

边界层的状态和特点
边界层内的流动同样有层流或湍流。在边界层的前部，由于δ较小，速度梯度dυx/dx大，黏性切应力作用很大，流动属于层流，称为层流边界层。
• 当Rex达到一定数值时，经过一个过渡区后，层流转变为湍流，形成所谓湍流边界层。
• 从层流边界层转变为湍流边界层的点xtr称为转捩(lie)点。
• 影响边界层转捩点的因素很复杂，其中重要因素有边界层外流体的压力分布、壁面性质、来流的湍流强弱及其各种扰动等。确定转捩点的临界雷诺数主要依靠实验。
流过平板的边界层有下面特点：
对于流过平板的流动，实验数据表明：Rex<2×105，边界层为层流；2×105<Rex<3×106，边界层可能是层流，也可能是湍流；Rex >3×106，边界层为湍流。
① 与绕流物体长度比较，边界层的厚度很小。厚度δ从前驻点起
沿流动方向逐渐增厚，δ随Re数增加而减小。
② 边界层内沿厚度方向有急剧的速度变化(速度梯度大)，边界层
外为势流区。
③ 边界层内黏性力和惯性力具有相同的数量级。
④ 边界层可以全部是层流，或全部是湍流(有层流底层)，或一部
分是层流，另一部分是湍流

边界层的厚度：

第八章可压缩气体的流动

音障：大展弦比的直机翼飞机，在飞行速度接近声速时，会出现阻力剧增，操纵性能变坏和自发栽头的现象，飞行速度也不能再提高，因此人们曾以为声速是飞机速度不可逾越的障碍，故有此名。
微小扰动：压力扰动使压力发生一个微小变化，从而引起介质的密度也发生一个微小变化。

)

马赫数：是判断气体压缩性对流动影响的一个准数，其定义为气体流速与当地音速的比值，即Ma=v（气体流速）/a（当地音速）。
可压缩流体和不可压缩流体的差别
①不可压缩气体中，声速传播很快，只要其中有压力扰动，就立即传播到各处。当(Ma)<<1时，扰动传播特性与不可压缩流体中扰动的传播特性很接近。因此，只有在气流速度很低的情况下，气体才可视为不可压缩流体。
②当气体流动的速度达到与声速可比，但(Ma)<1时，虽然压力扰动向各个方向传播，并且扰动波仍走在扰动源的前面，但扰动传播的图形已不对称了。这时气体表现出可压缩性。
③当(Ma)>1时，情况发生了根本变化。此时压力扰动不仅不能跑到扰动源的前面，而且仅限于圆锥内，如图d所示。马赫数越大，马赫角越小。
可压缩气体一元稳定等熵流动的基本方程：
以下依次是连续方程，动量方程，能量方程，状态方程

滞止状态：在流动中某一截面上气流速度为0的状态(υ=0)；
临界状态：气体速度υ恰好等于当地音速a的状态，(即(Ma)=1) ；临界
参数与滞止参数的关系：
极限状态：如果一维稳定等熵气流某一截面上的T=0，则该截面上的气流速度达到最大值υmax。极限状态是达不到的，因为气体降到绝对0度以前，早已液化了，故叫极限状态。
气流参数与流通截面的关系：在渐缩喷管中，亚音速气流靠压力推动增加速度。其极限为音速。在渐扩喷管中，超音速气流靠气体膨胀增加速度。
在M<1，dA与dP同号而与dυ异号，气体在截面变小的管道中速度增加，而压强减少，而在截面变大，情况相反；在M>1，dA与dP异号而与dυ 同号，气体在截面变小的管道中速度减少，而压强增加，同样在截面变大后，情况相反。